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根据菲涅尔公式,一个球面透镜的焦距可以表示为 $f = \\frac{R}{n-1}$,其中 $R$ 是球面的曲率半径,$n$ 是透镜材料的折射率。当透镜在空气中时,折射率 $n$ 可以近似为 1。因此,对于空气中的一个球面透镜,有 $f = R$。
F数定义为 $F=\\frac{f}{D}$,其中 $D$ 是孔径直径。由于 $f=R$,因此 $F=\\frac{R}{D}$。
将 $F=\\frac{R}{D}$ 代入到 $F=\\frac{D^2}{4f}$ 中,得到 $\\frac{R}{D}=\\frac{D^2}{4R}$,化简得到 $R^2 = \\frac{D^4}{4}$,即 $F=\\frac{D^2}{4R}$。
因此,光学系统最后一面曲率半径与 F 数的关系为 $F=\\frac{D^2}{4R}$。
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