基于体全息光学元件可聚焦光伏光谱分裂系统的光栅-透镜
摘要在光栅-透镜光谱分裂设计中，平面透射光栅设置在平凸透镜的入口处。入射太阳光谱的一部分在偏离透镜法线15-30°处衍射。衍射光谱区域在离轴点处聚焦，而未衍射光谱在透镜的光轴上聚焦。由于衍射波是平面的和离轴的，离轴焦点受像差影响，增加了系统损耗。场曲、色差和球差使用散焦和弯曲焦平面（用每个光伏接收器近似）来补偿。通过修改在构造全息图中使用的离轴波前来校正彗差。在本文中，我们分析了通过共轭对象光束修正离轴波前记录的非平面透射光栅的使用。发散源用作共轭对象和参考光束。球面波入射在透镜处，并且光栅被记录在太阳能集中器的入口孔处。调整轴上光源，在全息图平面上产生轴上平面波前。离轴光源近似为在全息图平面上产生非平面离轴波前的衍射受限光斑。基于平面AM1.5光谱的照明在焦平面上再现离轴衍射受限点。本文介绍了光线追迹和耦合波理论仿真，用于量化通过像差校正实现的损失减少。
关键词：光谱分裂；全息；太阳能；聚焦光伏；像差补偿；光管理；损耗减少
1. 简介
图1.多能隙结构（a）串联（堆栈或垂直）和横向：（b）色散（c）反射
在单光伏（PV）结器件中，低于能隙的光子能量不能被吸收。相反，超过能隙的光子能量被部分地转换成电功率，其余能量在PV器件内被热化。入射到能隙能量的不匹配从根本上限制了（Shockley-Queisser单个能隙极限）单结系统的效率。频谱分裂技术可以根据光谱匹配能隙将入射光子分配到多个结来达到更高的效率。使用光谱分裂系统（SSS），光学系统将入射光子空间上分布到光谱匹配的能隙，以减少入射到能隙能量失配损失。
多结系统通常利用能隙的串联或堆栈（单片）布置来实现，如图1（a）所示。以能隙能量降低的顺序堆叠结，在顶部具有最高的能隙（第一个入射）。上层结作为下层单元的红色通带滤波器。由于结之间的物理接触，串联方法需要子单元的晶格匹配。此外，串联方法具有串联连接的结，将结构限制为具有最低短路电流的能隙。这些约束限制了功率输出并增加了制造的复杂性。
横向SSS在物理上分离了结（如图1（b）和（c）所示），并避免串联结构的限制。光学系统将入射的太阳光分成不同的光谱带来优化每个能隙单元的光谱响应。没有晶格匹配限制，可以使用更广泛类型的PV材料（包括有机物），以便更有效地利用太阳光谱。 此外，结优化可以集中于光谱带的完全吸收而不是晶格匹配条件。
图2.用于光谱分裂的全息光栅-透镜CPV几何结构。原理图（a）、台面和室外（可见光范围）演示原型（分别为b和c）
光栅-透镜光谱分离结构由位于平凸透镜的入口孔径处的平面透射光栅组成。入射光谱的一部分离轴（在15-30°）衍射到透镜中。未被全息衍射的光在轴上进入透镜，并在近轴焦点处会聚。衍射光谱分量进入透镜离轴并且分散在这样一个表面（对应透镜的场曲和全息图的色散特性的表面上）。
光谱分裂系统可以使用具有高光学效率以及良好的反射和透射光谱特性的反射滤波器来实现，如图1（a）所示。尽管已经展示了具有二向色性和全息反射滤波器的系统，但是它们具有以下缺点：
反射方法需要至少N-1个N结滤波器，增加了系统复杂性，追迹灵敏度降低了可靠性。
反射方法需要频谱分裂滤波器在集中照明下操作，以最小化滤波器的所需面积和成本。
二向色滤波器用于聚光结构的性能随着非垂直入射光束而降低。
使用图2（a）中所示的光栅-透镜几何结构可以避免这些问题，用单个宽带滤波器进行聚光之前分离光谱，从而减小了滤波器上的入射角和功率密度。此外，大型全息光学元件可以使用廉价的材料制造，例如重铬酸盐明胶（DCG）和光聚合物。
2. 光谱分裂评价函数
在本节中，定义了评估整个系统及其各个组件的频谱性能的度量。
2.1 光谱转换效率
每个能隙的效率用光谱转换效率（SCE）定义：
http://www.infotek.com.cn/uploads/allimg/170228/1-1F22Q10I4M0.png （1）
其中有光谱响应（SR）、开路电压（VOC）和填充因子（FF）（电池参数）。SCE在AM1.5太阳光谱的所有波长上的积分，可得到给定电池总的光-电转换效率：
（2）
其中ηi*是全光谱（未滤光）照明EAM1.5下的电池的效率。随着入射光谱被滤波器过滤，SCE可以计算出来和并根据以下公式计算指定能隙的效率：
(3)
其中Ti(λ)是滤波器的透射率，ηi是系统的第i个能隙的能隙/滤波器组合得到的效率。
2.2 最佳单能隙上整个系统的效率和改进
对于具有N个能隙的系统，系统总效率由以下表达式给出：
（4）
其中ηsystem是整个频谱分裂系统的效率，ηi在表达式（3）中定义。
页:
[1]